Матеріал, що здатний до розщеплення
Матеріал, що здатний до розщеплення — взагалі ізотоп чи суміш ізотопів, що здатні до ядерного поділу.[1] За визначенням, матеріал, що розщеплюється, може підтримувати ланцюгову реакцію з нейтронами з тепловою[2] енергією. Матеріал, що розщеплюється, може бути використаний для палива реакторів на теплових нейтронах, реакторів на швидких нейтронах і ядерних вибухових речовин.
Відповідно до правила розщеплення Ронена[3] для важкого елемента з 90 ≤ З ≤ 100, його ізотопи з 2 × Z − N = 43 ± 2, за кількома винятками, є здатними до розщеплення (де N = кількість нейтронів і Z = кількість протонів).[4][5][note 1]
Термін "матеріал, що здатний до розщеплення" відрізняється від "матеріал, що розщеплюється". Нуклід, здатний до розщеплення (навіть з низькою ймовірністю) після захоплення нейтрона високої або низької енергії[6], називається здатним до розщеплення. Нуклід, який з високою ймовірністю можна спонукати до розщеплення тепловими нейтронами низької енергії, називається таким, що розщеплюється.[7] Матеріали, здатні до розщеплення, включають також ті (такі як уран-238), у яких поділ може бути викликаний лише нейтронами високої енергії. У результаті матеріали, що розщеплюються, (такі як уран-235) є підмножиною матеріалів, здатних до розщеплення.
Уран-235 ділиться тепловими нейтронами низької енергії, тому що енергія зв'язку в результаті поглинання нейтрона перевищує критичну енергію, необхідну для поділу; тому уран-235 є розщеплюваною речовиною. Навпаки, енергія зв'язку, що вивільняється ураном-238, при поглинанні теплового нейтрона, менша за критичну енергію, тому нейтрон повинен мати додаткову енергію, щоб поділ був можливим. Отже, уран-238 є здатним до розщеплення, але не таким, що розщеплюється.[8]
Альтернативне визначення визначає нукліди, що розщеплюються, як ті нукліди, які можна змусити зазнати ядерного поділу (тобто, здатні до поділу), а також здатні виробляти нейтрони в результаті такого поділу, які можуть підтримувати ланцюгову ядерну реакцію в правильних умовах. Згідно з цим визначенням, єдині нукліди, які є здатними до розщеплення, але не такими, що розщеплюються, це ті нукліди, які можуть зазнати поділу ядра, але виробляють недостатню кількість нейтронів, або виробляють нейтрони з недостатньою енергією, щоб підтримувати ланцюгову ядерну реакцію.[9] Таким чином, хоча всі ізотопи, що розщеплюються, є такими, що здатні до розщеплення, не всі ізотопи, що здатні до розщеплення, є такими, що розщеплюються. У контексті контролю над озброєннями, зокрема в пропозиціях щодо Договору про припинення виробництва розщеплюваних матеріалів[en], термін "такий, що розщеплюється" часто використовується для опису матеріалів, які можуть бути використані в первинній частині ядерної зброї.[10] Це матеріали, які підтримують вибухову ланцюгову ядерну реакцію поділу швидкими нейтронами .
Згідно з усіма визначеннями вище, уран-238 здатний до розщеплення, але оскільки він не може підтримувати ланцюгову реакцію нейтронів, він не є матеріалом, що розщеплюється. Нейтрони, утворені поділом U-238 мають нижчу енергію, ніж вихідний нейтрон (вони поводяться як при непружному розсіюванні), зазвичай нижче 1 МеВ (тобто швидкість близько 14 тис. км/с), поріг поділу, щоб викликати наступний поділ U-238, тому поділ U-238 не підтримує ланцюгову ядерну реакцію.
Поділ U-238 швидкими нейтронами на вторинній стадії ядерної зброї робить значний внесок у потужність і радіоактивне зараження. Поділ U-238 швидкими нейтронами також робить значний внесок у вихідну потужність деяких реакторів на швидких нейтронах.
Загалом, більшість ізотопів актиноїдів з непарним числом нейтронів є здатними до розщеплення. Більшість ядерного палива мають непарне атомне масове число (A = Z + N = загальна кількість нуклонів) і парне атомне число Z. Це означає непарну кількість нейтронів. Ізотопи з непарною кількістю нейтронів отримують додатково 1 до 2 МеВ енергії від поглинання додаткового нейтрона, від ефекту спарювання, який сприяє парній кількості нейтронів і протонів. Цієї енергії достатньо, щоб забезпечити необхідну додаткову енергію для поділу повільнішими нейтронами, що важливо для того, щоб ізотопи, що здатні до розщеплення, також були такими, що розщеплюються.
Загалом, нукліди з парною кількістю протонів і парною кількістю нейтронів, розташовані поблизу добре відомої в ядерній фізиці кривої[en] залежності атомного номера від атомного масового числа, стабільніші за інші; отже, вони з меншою ймовірністю зазнають поділу. Вони, швидше за все, «ігноруватимуть» нейтрон і дозволять йому піти своїм шляхом, або ж поглинатимуть нейтрон, але не отримуючи достатньо енергії від процесу, щоб деформувати ядро, щоб воно поділилося. Ці «парно-парні»[en] ізотопи також менш схильні до спонтанного поділу, і вони також мають відносно набагато довший частковий період напіврозпаду для альфа- або бета- розпаду. Прикладами цих ізотопів є уран-238 і торій-232 . З іншого боку, крім найлегших нуклідів, нукліди з непарною кількістю протонів і непарною кількістю нейтронів (непарний Z, непарний N) зазвичай короткоживучі (помітним винятком є нептуній-236[en] з періодом напіврозпаду 154 000 років), тому що вони легко розпадаються шляхом випромінювання бета-частинок до своїх ізобар з парною кількістю протонів і парною кількістю нейтронів (парне Z, парне N), стаючи набагато стабільнішими. Фізична основа цього явища також походить від ефекту спарювання в енергії ядерного зв'язку, але цього разу як від протон-протонного, так і нейтрон-нейтронного спарювання. Відносно короткий період напіврозпаду таких непарних важких ізотопів означає, що вони недоступні у великій кількості та є високорадіоактивними.
Щоб бути корисним паливом для ланцюгових ядерних реакцій поділу, матеріал повинен:
- Перебувати в області кривої енергії зв'язку, де можлива ланцюгова реакція поділу (тобто над радієм)
- Мають високу ймовірність поділу при захопленні нейтронів
- Вивільнення більше одного нейтрона в середньому за захоплення нейтрона. (Їх достатньо для кожного поділу, щоб компенсувати неподіли та поглинання в сповільнювачі)
- Мати досить довгий період напіврозпаду
- Бути доступним у відповідних кількостях
| Теплові нейтрони[11] | Епітеплові нейтрони | |||||
|---|---|---|---|---|---|---|
| σ F (б) | σ γ (б) | % | σ F (б) | σ γ (б) | % | |
| 531 | 46 | 8,0 % | 233 U | 760 | 140 | 16 % |
| 585 | 99 | 14,5 % | 235 U | 275 | 140 | 34 % |
| 750 | 271 | 26,5 % | 239 Pu | 300 | 200 | 40 % |
| 1010 | 361 | 26,3 % | 241 Pu | 570 | 160 | 22 % |
Нукліди в ядерному паливі включають:
- Уран-233, отриманий з торію-232 шляхом захоплення нейтронів, без проміжних етапів розпаду.
- Уран-235 міститься в природному і збагаченому урані
- Плутоній-239 отриманий з урану-238 за допомогою захоплення нейтронів без проміжних етапів розпаду.
- Плутоній-241[en] отриманий з плутонію-240 безпосередньо шляхом захоплення нейтронів.
Нукліди, що розщеплюються, не мають 100 % шансів зазнати поділу при поглинанні нейтрона. Шанс залежить від нукліда, а також від енергії нейтрона. Для нейтронів низьких і середніх енергій поперечний переріз захоплення нейтронів для поділу (σ F), переріз для захоплення нейтронів з випромінюванням гамма-променів (σ γ) і відсоток неподілу наведено в таблиці праворуч. .
Нукліди для відтворення в ядерному паливі включають:
- Торій-232, який утворює уран-233 шляхом захоплення нейтронів з проміжними етапами розпаду.
- Уран-238, який утворює плутоній-239 шляхом захоплення нейтронів з проміжними етапами розпаду.
- Плутоній-240 виділяється з плутонію-239 безпосередньо шляхом захоплення нейтронів.
- ↑ Сформульоване таким чином правило поділу вказує на те, що 33 ізотопи ймовірно поділяються: Th-225, 227, 229; Pa-228, 230, 232; U-231, 233, 235; Np-234, 236, 238; Pu-237, 239, 241; Am-240, 242, 244; Cm-243, 245, 247; Bk-246, 248, 250; Cf-249, 251, 253; Es-252, 254, 256; Fm-255, 257, 259. Лише чотирнадцять (включаючи довгоживучий метастабільний ядерний ізомер) мають період напіврозпаду принаймні рік: Th-229, U-233, U-235, Np-236, Pu-239, Pu-241, Am-242m, Cm-243, Cm-245, Cm-247, Bk-248, Cf-249, Cf-251 та Es-252. З них лише U-235 є природним[en]. Можна розмножити U-233 і Pu-239 з більш поширених природних ізотопів (Th-232 і U-238 відповідно) шляхом одного захоплення нейтронів. Інші, як правило, виробляються в менших кількостях.
- ↑ Облік та контроль ядерного матеріалу, фізичний захист ядерного матеріалу і ядерних установок. Тлумачний словник українських термінів. Словники термінів: українсько-англо-російський, русско-украинско-английский, english-russian-ukrainian НП 306.7.086-2004 (PDF) (українською) . ДЕРЖАВНИЙ КОМІТЕТ ЯДЕРНОГО РЕГУЛЮВАННЯ УКРАЇНИ. Процитовано 04 лютого 2023.
- ↑ NRC: Glossary -- Fissile material. www.nrc.gov.
- ↑ Nuclear Science and Engineering -- ANS / Publications / Journals / Nuclear Science and Engineering.
- ↑ Ronen Y., 2006. A rule for determining fissile isotopes. Nucl. Sci. Eng., 152:3, pages 334—335.
- ↑ Ronen, Y. (2010). Some remarks on the fissile isotopes. Annals of Nuclear Energy. 37 (12): 1783—1784. doi:10.1016/j.anucene.2010.07.006.
- ↑ NRC: Glossary -- Fissionable material. www.nrc.gov.
- ↑ Slides-Part one: Kinetics. UNENE University Network of Excellence in Nuclear Engineering. Процитовано 3 січня 2013.
- ↑ James J. Duderstadt and Louis J. Hamilton (1976). Nuclear Reactor Analysis. John Wiley & Sons, Inc. ISBN 0-471-22363-8.
- ↑ John R. Lamarsh and Anthony John Baratta (Third Edition) (2001). Introduction to Nuclear Engineering. Prentice Hall. ISBN 0-201-82498-1.
- ↑ http://www.fissilematerials.org/ipfm/pages_us_en/fissile/fissile/fissile.php. Архів оригіналу за 6 лютого 2012. Процитовано 16 жовтня 2022.
- ↑ Interactive Chart of Nuclides. Brookhaven National Laboratory. Архів оригіналу за 24 січня 2017. Процитовано 12 серпня 2013.